氢原子光谱的特征

氢原子光谱指的是氢原子内的电子在不同能级跃迁时所发射或吸收不同波长.能量之光子而得到的光谱.氢原子光谱为不连续的线光谱,自无线电波.微波.红外光.可见光.到紫外光区段都有可能有其谱线.根据电子跃迁的后所处的能阶,可将光谱分为不同的线系.理论上有无穷个线系,前6个常用线系以发现者的名字命名.

原子的电子运动状态发生变化时发射或吸收的有特定频率的电磁频谱.原子光谱是一些线状光谱,发射谱是一些明亮的细线,吸收谱是一些暗线.原子的发射谱线与吸收谱线位置精确重合.不同原子的光谱各不相同,氢原子光谱最为简单,其他原子光谱较为复杂,最复杂的是铁原子光谱.用色散率和分辨率较大的摄谱仪拍摄的原子光谱还显示光谱线有精细结构和超精细结构,所有这些原子光谱的特征,反映了原子内部电子运动的规律性.

巴尔末公式n表示核外电子的能级.巴尔末公式是1885年由瑞士数学教师巴尔末(J.J.Balmer)提出的用于表示氢原子谱线波长的经验公式.又称作Balmer公式.巴尔末公式的提出经历了一个曲折的过程.在巴塞尔大学兼任讲师期间,年近60岁的巴耳末受到该校一位研究光谱的物理学教授哈根拜希的鼓励,开始试图寻找氢原子光谱的规律.受投影几何的启发,巴耳末利用几何图形为这些谱线的波长确定了一个公共因子,写出了巴尔末公式.

里德伯常量计算方法:R=1.097373157×10^7m.里德伯常量起初是在为表示氢原子光谱的里德伯公式中引入的,1/λ=R[(1/n)-(1/m)].其中的R,即里德伯常量,实验测得的数值为:R=1.0967758×10^7m. 1913年波尔推导出其理论值,为R=1.09737315689396×10^7m,与实验值吻合得很好.后来,波尔引入约化质量,计算出理论值R=10967757.8m.

一般取R=1.097373157×10^7m.里德伯常量起初是在为表示氢原子光谱的里德伯公式中引入的,1/λ=R[(1/n)-(1/m)].其中的R,即里德伯常量,实验测得的数值为:R=1.0967758×10^7m. 1913年波尔推导出其理论值,为R=1.09737315689396×10^7m,与实验值吻合得很好.后来,波尔引入约化质量,计算出理论值R=10967757.8m.

墨翠,在矿物学中的学术名词称做为"绿辉石质翡翠"或"绿辉石质玉",绿辉石玉或绿辉石质翡翠是由90%以上的绿辉石组成的基本上为一种单一矿物的玉石,其颜色为墨绿色, 透明度高, 商业上俗称墨翠.玻璃光泽, 纤维状微晶结构, 摩氏硬度为7, 相对密度和折射率分别为3.34-3.44和1.667-1.670,略高于翡翠. 紫外荧光下呈惰性, 查尔斯滤色镜下显黑色.显微镜下观察和电子探针分析结果表明, 其成分为绿辉石. 红外光谱和拉曼光谱特征也与绿辉石光谱特征一致.利用相对密

氢原子光谱是最简单的原子光谱.由A.埃斯特朗首先从氢放电管中获得,后来哈根斯和沃格耳等在拍摄恒星光谱中也发现了氢原子光谱线.到1885年已在可见光和近紫外光谱区发现了氢原子光谱的14条谱线,谱线强度和间隔都沿着短波方向递减. 氢原子光谱是氢原子内的电子在不同能级跃迁时发射或吸收不同频率的光子形成的光谱.氢原子光谱为不连续的线光谱.

波尔原子模型是尼尔斯·玻尔在卢瑟福模型的基础上,提出了电子在核外的量子化轨道,解决了原子结构的稳定性问题,描绘出了完整而令人信服的原子结构学说. 玻尔的原子理论第一次将量子观念引入原子领域,提出了定态和跃迁的概念,成功地解释了氢原子光谱的实验规律.

物理学家尼尔斯·玻尔的主要贡献:他通过引入量子化条件,提出了氢原子模型即玻尔模型来解释氢原子光谱,提出互补原理和哥本哈根诠释来解释量子力学,对二十世纪物理学的发展有深远的影响. 玻尔将马克斯·普朗克所提出的量子理论运用于卢瑟福所提出的模型,构建了具有突破性的玻尔模型.玻尔模型能解释当时其他模型所不能解释的现象,并且预测了一些之后透过实验证实的结果,因此之后得到科学界普遍接受.它虽然现在已由其他模型取代,但仍是原子最为有名的理论模型之一,经常出现在中学教科书中. 1927年初,